Acerca del ICMM

El Instituto de Ciencia de Materiales de Madrid (ICMM) es un Instituto del Consejo Superior de Investigaciones Científicas (CSIC), perteneciente al Área de Ciencia y Tecnología de Materiales.

 

La misión del ICMM es generar nuevos conocimientos básicos y aplicados en materiales y procesos con alto valor añadido y su transferencia a los sectores productivos de ámbito local, nacional y europeo (el verdadero valor de los materiales está en su uso), la formación de nuevos profesionales en el campo de los materiales y la divulgación del conocimiento científico.

 

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SEP09|12:00

Spin Dynamics in Inhomogeneously Magnetized Systems
Teruo Ono  leer más

SEP16|12:00

Emergent Gauge fields and topological effects in Dirac matter
Yago Ferreiros Bas   leer más

SEP19|12:00

Biomimetismo y Bioinspiracion: fuentes de conocimiento para innovar en Ciencia de Materiales

Clément Sanchez  leer más

Noticias

Una imagen en alta resolución se acerca a ‘la piel’ de Orión

Investigadores del grupo de Astrofísica Molecular del ICMM han obtenido la primera imagen en alta resolución del borde de la nube molecular de Orión

Descubierta una nueva relación en el comportamiento de los bosones, Gloria Platero y Mónica Benito del ICMM.



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Topological Instabilities in ac-Driven Bosonic Systems

G. Engelhardt, M. Benito, G. Platero, and T. Brandes

Under nonequilibrium conditions, bosonic modes can become dynamically unstable with an exponentially growing occupation. On the other hand, topological band structures give rise to symmetry protected midgap states. In this Letter, we investigate the interplay of instability and topology. Thereby, we establish a general relation between topology and instability under ac driving. We apply our findings to create dynamical instabilities which are strongly localized at the boundaries of a finite-size system. As these localized instabilities are protected by symmetry, they can be considered as topological instabilities.

Phys. Rev. Lett. 117, 2016

a) Topological phase diagram. The parameters are as in Fig. 1. In the green (dark gray) areas, the system is not globally stable, so the topological invariant WS in Eq. (9) is not defined there. In the white and yellow (light gray) areas, we find that WS=0 and WS=2 , respectively. The topological phases are separated by instability areas (green). Dashed lines are obtained by using an effective Hamiltonian [36]. (b) Stability diagram as a function of hx,1 and hy,1 corresponding to (a). The parameters of the curves &gammna;a,b,c are depicted in (a) by the points p=a , b , c . The parameters p=a and p=b correspond to Figs. 1 and 1. Curve γc can be contracted to point P , so that it is topologically trivial according to the explanations in the main text.

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